想法：透過二次函數近似 (quadratic fit) 目標函數 $J(u)$ 並以此找出最小值。
現在考慮在時間 $k$ ，我們有 $u^k \in \mathbb{R}^n$ 與對應的成本函數 $J(u^k)$；
\[
J(u^k + \Delta u)
\]假設我們的目標函數 $J(u) $ 是個平滑函數(smooth function)，那麼我們可以對其做泰勒展開( Taylor Expansion )。故現在透過 Taylor Expansion 對上式展開 (只展開到第二項，忽略其餘高階項：因為我們的想法是利用二次函數近似，故高階項忽略)，我們得到
\[
J(u^k + \Delta u) = J(u^k) + \nabla J(u^k)^T \Delta u + \frac{1}{2} \Delta u^T \left ( \nabla^2 J(u^k)^T \right) \Delta u + H.O.T.
\]其中H.O.T為高階項 higher order term。我們將其忽略不計
現在由於我們欲求極小值（最佳化），故透過一階必要條件(FONC):
\[
\nabla J(u^k) |_{\Delta u = \Delta u^*}= 0
\] 亦即對 $\Delta u$ 求一階導數並令其為 $0$ 可得
\[
\left ( \nabla J(u^k) + \nabla^2 J(u^k) \Delta u \right) |_{\Delta u = \Delta u^*} =0
\]整理上式可得
\[ \Rightarrow \Delta u^* = - {\left[ {{\nabla ^2}J({u^k})} \right]^{ - 1}}\left( {\nabla J({u^k})} \right)
\] 又由擾動定義 $\Delta u := u^{k+1} - u^k$，我們可將上式進一步改寫
\[\begin{array}{l}
{u^{k + 1}} - {u^k} = - {\left[ {{\nabla ^2}J({u^k})} \right]^{ - 1}}\left( {\nabla J({u^k})} \right)\\
\Rightarrow {u^{k + 1}} = {u^k} - {\left[ {{\nabla ^2}J({u^k})} \right]^{ - 1}}\left( {\nabla J({u^k})} \right) \ \ \ \ (\star)
\end{array}
\]上式 $(\star)$ 的iterative structure稱為 Newton-Rapshon Algorithm
Comments:
1. 注意到 Newton Method 需要兩項資訊：一是 Gradient 另外一個則是 Hessian matrix 的 inverse ：${\left[ {{\nabla ^2}J({u^k})} \right]^{ - 1}}$ ，事實上 Newton Method 擁有除了一階導數以外的 Hessian 的幫助確實對於整體演算法收斂性有所助益，但是注意到求由於Newton Method 需要求 Hessian 的反矩陣，這在大尺度 ( $n$ very large) 的問題中會變得難以求解。
另外如果 Hessian matrix 在跌代過程中損失正定性質(positive-definiteness ) =>無法求反矩陣 則此暗示目標函數可能與二次近似相距甚遠 (亦即目標函數難以用二次近似)，此時用Newton Method求出的解在精度上會有問題。
2. 如果起始位置靠近最佳解 $u^*$ (事實上我們並不知道是否真的靠近，除非事先已知道最佳解在哪)，則Newton Method 會優於 Steepest Descent Method。反之如果起始位置遠離最佳解，則 Steepest Descent Method會優於 Newton Method (因為Newton Method 用二次近似，故跌代緩慢，此時Steepest Descent 收斂速度會快於Newton Method)。
3. Newton Method 由於採用二次近似，故對於目標函數為二次式的情況，只需要跌代一步就收斂。(WHY!?)
考慮標準二階型態的成本函數 $J: \mathbb{R}^n \rightarrow \mathbb{R}$：
\[
J(u) = \frac{1}{2}u^T A u + b^T u + c, \ A \succ 0
\]還沒使用Newton Method之前，我們可先由一階必要條件 (First order necessary condtion, FONC)： $\nabla J (u) =0$ 得知最佳解應該長甚麼樣：
\[
{\left. {\nabla J(u)} \right|_{{u^*}}} = A{u^*} + b = 0 \Rightarrow {u^*} = - {A^{ - 1}}b
\]且由二階充分條件(Second order sufficient condition, SOSC) $\nabla^2 J(u) \succ 0$，可得 $\nabla^2 J(u^*) = A \succ 0$，故 ${u^*} = - {A^{ - 1}}b$ 為上述二階目標函數的最佳解。
現在我們看看用上Newton Method會發生甚麼事情：
\[{u^{k + 1}} = {u^k} - {\left[ {{\nabla ^2}J({u^k})} \right]^{ - 1}}\left( {\nabla J({u^k})} \right) \]考慮 $k=0$的時候我們有
\[\begin{array}{l}
{u^1} = {u^0} - {A^{ - 1}}\left( {A{u^0} + b} \right)\\
\Rightarrow {u^1} = {A^{ - 1}}b = {u^*}
\end{array}
\] 故由上述討論可知確實Newton Method 一步就收斂。 $\square$
現在我們來看個實際的例子：
======================
Example
考慮如下目標函數
\[J(u) = {\left( {11 - {u_1} - {u_2}} \right)^2} + {\left( {1 + 10{u_2} + {u_1} - {u_1}{u_2}} \right)^2}
\] 且給定初始條件 $u^0 = [18, 3]^T$ (任意給定)
1. 試用FONC與SOSC求解最佳解 $u^*$
2. 試用Newton Method 求 $u^1$ 與 $u^2$。
3. 試比較此兩種方法之解
Solution：
讀者可事先計算上述目標函數之最佳解(滿足FONC與SOSC)為 $u^* = [13, 4]^T$。
現在我們看看Newton Method有甚麼效果?
在使用 Newton Method之前需要兩個資訊：Gradient 與 Hessian，故我們依序計算如下：
\[\begin{array}{l}
\nabla J(u) = \left[ {\begin{array}{*{20}{c}}
{\frac{{\partial J}}{{\partial {u_1}}}}\\
{\frac{{\partial J}}{{\partial {u_2}}}}
\end{array}} \right]\\
\Rightarrow \nabla J(u) = \left[ {\begin{array}{*{20}{c}}
{ - 2\left( {11 - {u_1} - {u_2}} \right) + 2\left( {1 + 10{u_2} + {u_1} - {u_1}{u_2}} \right)\left( {1 - {u_2}} \right)}\\
{ - 2\left( {11 - {u_1} - {u_2}} \right) + 2\left( {1 + 10{u_2} + {u_1} - {u_1}{u_2}} \right)\left( {10 - {u_1}} \right)}
\end{array}} \right]\\
\Rightarrow \nabla J({u^0}) = \left[ {\begin{array}{*{20}{c}}
{40}\\
{100}
\end{array}} \right]
\end{array}
\]
Hessian:
\[\begin{array}{l}
{\nabla ^2}J(u) = \left[ {\begin{array}{*{20}{c}}
{2{{\left( {{u_2} - 1} \right)}^2} + 2}&{4\left( {{u_1}\left( {{u_2} - 1} \right) - 10{u_2} + 5} \right)}\\
{4\left( {{u_1}\left( {{u_2} - 1} \right) - 10{u_2} + 5} \right)}&{2{{\left( {{u_1} - 10} \right)}^2} + 2}
\end{array}} \right]\\
\Rightarrow {\nabla ^2}J({u^0}) = \left[ {\begin{array}{*{20}{c}}
{10}&{44}\\
{44}&{130}
\end{array}} \right]
\end{array}\]
那麼我們用 Newton Method:
\[\begin{array}{l}
{u^{k + 1}} = {u^k} - {\left[ {{\nabla ^2}J({u^k})} \right]^{ - 1}}\left( {\nabla J({u^k})} \right)\\
\Rightarrow {u^1} = \left[ {\begin{array}{*{20}{c}}
{18}\\
3
\end{array}} \right] - {\left[ {\begin{array}{*{20}{c}}
{10}&{44}\\
{44}&{130}
\end{array}} \right]^{ - 1}}\left[ {\begin{array}{*{20}{c}}
{40}\\
{100}
\end{array}} \right] = \left[ {\begin{array}{*{20}{c}}
{19.2579}\\
{1.8570}
\end{array}} \right]
\end{array}\]同樣的我們可計算下一步 $u^2 = [13.265, 3.613]^T$ 逐步下去可以發現(在此初始條件之下)確實越來越接近最佳解 $u^*=[13, 4]$。計算細節在此不再贅述。
但是注意到，如果更改初始條件為其他值(比如說如果選很接近 $u^0 = [7, -2]^T$ 或者 $u^0 =[10, 1]^T$)，則很可能得不到上述的最佳解!! 此時需要重新給定初始值再度測試。 $\square$
ref: E. K. P. Chong, S. H. Zak, An Introduction to Optimization 2nd.
J(u) = \frac{1}{2}u^T A u + b^T u + c, \ A \succ 0
\]還沒使用Newton Method之前，我們可先由一階必要條件 (First order necessary condtion, FONC)： $\nabla J (u) =0$ 得知最佳解應該長甚麼樣：
\[
{\left. {\nabla J(u)} \right|_{{u^*}}} = A{u^*} + b = 0 \Rightarrow {u^*} = - {A^{ - 1}}b
\]且由二階充分條件(Second order sufficient condition, SOSC) $\nabla^2 J(u) \succ 0$，可得 $\nabla^2 J(u^*) = A \succ 0$，故 ${u^*} = - {A^{ - 1}}b$ 為上述二階目標函數的最佳解。
現在我們看看用上Newton Method會發生甚麼事情：
\[{u^{k + 1}} = {u^k} - {\left[ {{\nabla ^2}J({u^k})} \right]^{ - 1}}\left( {\nabla J({u^k})} \right) \]考慮 $k=0$的時候我們有
\[\begin{array}{l}
{u^1} = {u^0} - {A^{ - 1}}\left( {A{u^0} + b} \right)\\
\Rightarrow {u^1} = {A^{ - 1}}b = {u^*}
\end{array}
\] 故由上述討論可知確實Newton Method 一步就收斂。 $\square$
現在我們來看個實際的例子：
======================
Example
考慮如下目標函數
\[J(u) = {\left( {11 - {u_1} - {u_2}} \right)^2} + {\left( {1 + 10{u_2} + {u_1} - {u_1}{u_2}} \right)^2}
\] 且給定初始條件 $u^0 = [18, 3]^T$ (任意給定)
1. 試用FONC與SOSC求解最佳解 $u^*$
2. 試用Newton Method 求 $u^1$ 與 $u^2$。
3. 試比較此兩種方法之解
Solution：
讀者可事先計算上述目標函數之最佳解(滿足FONC與SOSC)為 $u^* = [13, 4]^T$。
現在我們看看Newton Method有甚麼效果?
在使用 Newton Method之前需要兩個資訊：Gradient 與 Hessian，故我們依序計算如下：
\[\begin{array}{l}
\nabla J(u) = \left[ {\begin{array}{*{20}{c}}
{\frac{{\partial J}}{{\partial {u_1}}}}\\
{\frac{{\partial J}}{{\partial {u_2}}}}
\end{array}} \right]\\
\Rightarrow \nabla J(u) = \left[ {\begin{array}{*{20}{c}}
{ - 2\left( {11 - {u_1} - {u_2}} \right) + 2\left( {1 + 10{u_2} + {u_1} - {u_1}{u_2}} \right)\left( {1 - {u_2}} \right)}\\
{ - 2\left( {11 - {u_1} - {u_2}} \right) + 2\left( {1 + 10{u_2} + {u_1} - {u_1}{u_2}} \right)\left( {10 - {u_1}} \right)}
\end{array}} \right]\\
\Rightarrow \nabla J({u^0}) = \left[ {\begin{array}{*{20}{c}}
{40}\\
{100}
\end{array}} \right]
\end{array}
\]
Hessian:
\[\begin{array}{l}
{\nabla ^2}J(u) = \left[ {\begin{array}{*{20}{c}}
{2{{\left( {{u_2} - 1} \right)}^2} + 2}&{4\left( {{u_1}\left( {{u_2} - 1} \right) - 10{u_2} + 5} \right)}\\
{4\left( {{u_1}\left( {{u_2} - 1} \right) - 10{u_2} + 5} \right)}&{2{{\left( {{u_1} - 10} \right)}^2} + 2}
\end{array}} \right]\\
\Rightarrow {\nabla ^2}J({u^0}) = \left[ {\begin{array}{*{20}{c}}
{10}&{44}\\
{44}&{130}
\end{array}} \right]
\end{array}\]
那麼我們用 Newton Method:
\[\begin{array}{l}
{u^{k + 1}} = {u^k} - {\left[ {{\nabla ^2}J({u^k})} \right]^{ - 1}}\left( {\nabla J({u^k})} \right)\\
\Rightarrow {u^1} = \left[ {\begin{array}{*{20}{c}}
{18}\\
3
\end{array}} \right] - {\left[ {\begin{array}{*{20}{c}}
{10}&{44}\\
{44}&{130}
\end{array}} \right]^{ - 1}}\left[ {\begin{array}{*{20}{c}}
{40}\\
{100}
\end{array}} \right] = \left[ {\begin{array}{*{20}{c}}
{19.2579}\\
{1.8570}
\end{array}} \right]
\end{array}\]同樣的我們可計算下一步 $u^2 = [13.265, 3.613]^T$ 逐步下去可以發現(在此初始條件之下)確實越來越接近最佳解 $u^*=[13, 4]$。計算細節在此不再贅述。
但是注意到，如果更改初始條件為其他值(比如說如果選很接近 $u^0 = [7, -2]^T$ 或者 $u^0 =[10, 1]^T$)，則很可能得不到上述的最佳解!! 此時需要重新給定初始值再度測試。 $\square$
ref: E. K. P. Chong, S. H. Zak, An Introduction to Optimization 2nd.
